N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 S重新对偶

我们在四个维度上针对N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超保形场论（SCFT）启动引导程序。 从两个方面考虑该问题：一个由2 d个手性代数描述的受保护子域，以及一个半BPS算子的

通过在“临界”水平研究N $$ \ mathcal {N} $$ = 1全息最小模型，我们获得了最低的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2自旋倍数更高的自旋3 2 2 2 5 2 $$

在本文中，我们研究了N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，1）广义超重力在其参数空间的非关键点和关键点的超多重结构。 为此，我们首先将理论围绕其最大超对称AdS3真空线性化，并获得包括费

我们构建了一个封闭的方程组系统，该方程组描述了平面N $$ \ mathcal {N} $$ = 4超对称Yang-Mills理论中任意耦合处的夸克-反夸克势。 它基于“量子光谱曲线”方法，并补充了一

找到了一个新的高自旋代数族，该族由限制s sλ$$ \ mathfrak {s} \ mathfrak {h} \ mathfrak {s} \ left [\ lambda \ right] $$的

我们扩展了最近的一篇论文[arXiv:1411.5721]的说法,即II型和M型翘曲通量压缩的通用最小超对称AdS背景可以理解为满足E dd×R+语言的直接弱可积性条件。 $$ {E} _ {d(d)

在N = 5 $$ \ mathcal {N} = 5 $$，6、8个超重力中，存在运动方程的隐藏对称性，由对偶组SU（1，5），SO *（12），E 7（7）描述 ） 分别。 UV散度和已知的候选对

我们描述了一般的BPS系统，该系统控制N = 0的重力对偶，2 $$ \ mathcal {N} = \ left（0，\ 2 \ right）$$二维超保形场理论，其能量为 四流形M 4上的M5谱系

我们为5dN$$\mathcal{N}$$=1G2规范理论提出了5根网。通过对SO（7）规范理论进行希格斯定律并在旋子表示中使用超倍数，我们使用O5平面或O5〜$$\tilde{\mathrm{O}5

在（p，q）5个branes的网之间伸展的D3 branes提供了一个有趣的3 d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个理论。 然而，对于一般的pq-网，低能场理论是未知的。 我们使用