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我们目前在软壁AdS / QCD模型中研究N *(1535)共振电激发。 计算了横向A1 / 2p和纵向S1 / 2p的螺旋幅度,从而与数据和MAID参数化具有很好的一致性。
通过使用最通用的插值电流形式,计算了在光锥QCD和规则的框架内等矢量和等量轴向电流引起的等距轴向电流引起的跃迁N *(1535)→N的形状因子。 在数值计算中,我们使用两组输入参数值。 可以看出,可以
我们使用色散理论分析了介子跃迁的形状因数。 我们基于e + e-→3π横截面的数据计算时域中的单虚拟形状因数,总结了先前对ω,ϕ→3π衰变和γπ→ππ散射的研究,并通过比较验证了我们的结果 到e +
N(1535)→Nη的衰减宽度与N(1535)→Nπ的衰减宽度一样大。 这与基于风味对称性和相空间的简单预期明显冲突。 类似地,Λ(1670)→Λ(1116)η的衰减宽度大于通过风味对称性预测的衰减宽
使用有限空间中的非相对论有效场论框架,我们讨论了从晶格数据中提取ΔNγ⁎过渡形状因子的问题。 针对不稳定状态的矩阵元素,提出了Lüscher方法的对应方法。 特别是,我们彻底讨论了各种运动学设置,这些
在手性扰动理论中研究了核子-π态对QCD两点和三点函数的贡献,该函数用于核子轴向形状因子的晶格计算。 对于较小的夸克质量,预计该贡献是长时间分离时主要的激发态污染。 按照手性扰动理论的先导顺序,结果仅
我们将先前的结果应用于O(N)Bethe Ansatz [1-3],以构建O(N)Gross-Neveu模型的一般形状因子公式。 我们为几个算子研究了这个公式,例如能量动量,自旋场和电流。 我们还将这
我们将所有规范不变的局部合成算子纳入N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 SYM理论的扭曲空间公式中,详细介绍并扩展了我们在[1]中最近提出的思想。 这些算子的顶点包含无限多个项,我
我们定义了夸克和胶子对称能量动量张量(EMT)的形状因子。 静态EMT与能量,自旋,压力和剪切力的空间分布有关。 它们以多极膨胀的形式获得。 给出了引力形状因子与广义parton分布之间的关系。
我们导出了初始状态下两个虚拟光子的γ*γ*→ηc(1S),ηc(2S)过渡形状因子F(Q12,Q22)的光前波函数(LFWF)表示。对于LFWF,我们使用从Schrödinger方程的解获得的各种模型
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