极化和非极化ep碰撞中的J /ψ产生以及Sivers和cos2φ不对称

我们采用扰动QCD（pQCD）分解方法分析了非轻子衰变B/Bs→ψ（2S）V，其中V=（ρ，ω，K∗，ϕ）。在这里，系统地研究了分支比，CP不对称和完整的极化可观观测值。除了可分解和不可分解图中按先导

我们报告了在准极化运动学中在Q2=0.25（GeV/c）2的准弹性运动学中进行的电子诱导的He3分解到pd和ppn最终状态时的双极化不对称性的精确测量，其缺失矩高达250MeV/c。这些可观察物代表高

我们对虚拟光子中的cos2ϕ方位角不对称性进行了现象学分析，并通过胶子的线性极化在未极化的pA碰撞中诱导了射流产生。尽管线性极化胶子分布在小x处最大，但随着γ射流对不变质量的增加，TMD演化导致不对称

在杰斐逊实验室，使用CEBAF大型纵向偏光的5.9 GeV电子束和纵向偏光的质子靶，在深非弹性状态下首次测量了专有伪标量通道e→p→→epπ0的目标和双自旋不对称性。 验收光谱仪（CLAS）。 数据是

在具有标量和轴向矢量双夸克的核子的旁观者模型中，我们显示了光子-夸克顶点中的Pauli耦合对非极化半包容性深非弹性散射中核子的Parton分布函数（PDF）和方位角不对称的影响 （SIDIS）。 这种

提出了对高能子从横向极化质子的半包容性深非弹性散射中产生的带电离子和带电中性和中性钾离子的Collins和Sivers不对称性的测量。 使用所有在2007年和2010年获得的COMPASS质子数据获得

SIDIS中与T奇数TMD相关的自旋不对称性在质子的光前夸克-二夸克模型中给出。 为了合并最终状态相互作用的影响，将光前波函数修改为具有相位因子，该相位因子对于具有Sivers或Boer-Mulder

我们目前对半包容性深层非弹性散射（SIDIS）中二面体产生的双纵向自旋不对称性进行了研究，其中最终态强子对的总横向动量被积分。 特别地，我们研究了cosϕR方位角不对称性的起源，为此我们考虑了螺旋度分

在大型相互作用的有效描述范围内，对大型强子对撞机上的顶对产生和随后的衰变t〜→tχ〜10引起的顶夸克极化和tt电荷不对称性进行了详细研究。 Yukawa耦合和另一个编码超对称破坏的对数项。 这种有效的

报道了在CBELSA / TAPS实验中off介子离质子的光生中的光束目标螺旋度不对称性E和G的首次测量。 使用圆（线性）偏振光子和纵向偏振靶测量E（G）。 E被测得的光子能量范围从接近阈值（Eγ=

最近，CMS和ATLAS在LHC上的合作宣布了质量接近125GeV的类希格斯粒子。 为了探究其内在特性，需要在大型强子对撞机上针对希格斯的各种衰减通道精确测量不同的可观测值。 在这种情况下，我们在辐射

我们使用色八位字节作为新的物理基准，重新审视了Tevatron在tt生产中的不对称AFB和AFBℓ之间的关系。 我们发现，AFBℓ受到λ=±1/2最高螺旋状态之间干扰的巨大贡献，这在先前有关该主题的一

STAR协作报告了在质子能量为510 GeV的极化质子-质子碰撞中向前产生的中性离子的纵向双自旋不对称性ALL的测量结果。 给出了在跨2.65 <η<3.9的两个假快速区域

在本文中，我们基于颜色八位位组模型和依赖于横向动量的parton分布（TMD），通过非相对论性QCD框架内p↑p碰撞中的J /ψ照相产生，探讨了Sivers不对称性。 Dokshitzer-Gribo

在本文中，我们研究了半包容性深层非弹性散射中二面体产生的双纵向自旋不对称性。 我们在一个观众模型中计算了一个未知的扭曲三二面体碎片函数D D，该函数已成功地用于描述非极化和单极化过程中的二面体产生。