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使用非局部色散光学模型(DOM)确定$ ^ {40} $ Ca和$ ^ {48} $ Ca的核子自能。 通过加强将自能量的实部和虚部连接起来的色散关系,可以使用散射和结构数据来约束这些自能量。 同时计
我们介绍了B10(n,α)Li7核反应中α粒子发射的P奇数不对称性的测量,该测量是使用彼得斯堡核物理研究所(PNPI,俄罗斯Gatchina,俄罗斯)和Institut的极化冷中子束进行的。 马克斯·
在pd→He3π0/H3π+反应中,每个核子在350–360 MeV下的质子分析能力值是通过使用入射在氘团簇喷射靶上的极化质子束和入射在填充靶细胞上的氘化极化束而获得的 与极化氢。 这些结果比现有数据
我们研究了运动学中质子-氘核碰撞的多部分相互作用(MPI)的屏蔽作用,该运动中一个属于氘核的parton小x1,因此存在前导扭曲阴影,而涉及第二个parton(x2) 运动学中阴影效应小的相互作用。
通过硅阵列研究了Tz = -3的最轻原子核的衰变,为22 Si。 通过实验将衰变能量谱中5600(70)keV处的带电粒子组确定为来自22 Al的等压模拟状态(IAS)的β延迟的两个质子发射。 将超允
通过注入-衰变方法实验研究了$^{22}$Al的β延迟的两个质子发射。根据带电粒子和γ射线信号的重合,确定了$^{22}$A1的β-延迟的两个质子衰减分支。测量了两个β延迟质子的相对动量(qpp)和开
将激光束聚焦在固态的重氫靶上。脉沖持续时间7到8亳微秒,上升前沿接近4到5亳微秒,这种脉沖是用一系列放大器获得的,并加入了一个普克耳斯盒型的光电开关。在这一系列试验中,使用的总能量不超过40焦耳,峰值
从理论上可以看出,质子-氘核的弹性散射中氘和质子分析能力之比对微小的影响敏感。 这些包括基本核子-核子振幅中的横向自旋-自旋项和双散射校正。 另一方面,对自旋轨道振幅以及与使用氘核作为靶标或射弹有关的
我们使用最近开发的相对论介子交换电流模型来计算2p-2h通道中12C的(νμ,μ-)散射中子-质子和质子-质子的产率。我们使用相对论的费米气体模型针对从中到高动量传递的不同运动学计算响应函数和横截面。
我们检验了以下假设:质子具有大x子配体xp x0.1的构型小于平均横向尺寸。 QCD Q2演化方程的应用表明,这些小的构型还具有显着较小的相互作用强度,这在质子-核碰撞中具有明显的后果。 我们对RHI
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