N $$ \ mathcal {N} $$ = 8超引力中的两环五粒子振幅

我们在4dN=2$$\mathcal{N}=2$$超保形代数中计算各种短多重峰的超保形特征，从中获得算子乘积的选择规则。结合超保形指数，我们显示在（A1，A2n）Argyres-Douglas（AD）

有粒子实现图片破碎，鼠标点击出现不同的效果

局部超保形方法的主要成分是标距场的多重峰：Weyl多重峰。 我们针对N $$ \ mathcal {N} $$ = 3，D = 4构建此多重峰的变换。该构建基于N $$ \ mathcal {N} $

我们使用最近关于超对称定位的结果,分析了三维椭圆上的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2大规模变形的N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 SYM理论的相结构。 除了不存在霍

我们基于S2×S2构造一个超几何，可以在其中保留所有超对称的同时，将超对称放置四个维度N$$\mathcal{N}$$=2规范的理论。通过将超几何嵌入四维N$$\mathcal{N}$$=2超引力中，

对于任何5d <math> N </ math> $$ \ mathcal {N} $$ = 1超保形场论，我们提出了一个“完全”的等位势，

我们在规范组SU（（）\mathbb{R}$$4上研究N$$\mathcal{N}$$=2超对称Yang-Mills理论中的手性/反手性算子的两点相关函数。N）和Nf个无质量的超多重表示。我们在扰动理

本文测试了关于3dN=4$$\mathcal{N}=4$$超对称颤动量规理论的离散非阿贝尔计量的一个猜想。给定一个父级颤抖，该颤抖具有等级1的n个节点的花束，在离散的Sn全局对称下不变，则可以构造一个

在本文中，我们分析了N = 2超引力理论中非超对称单中心极黑洞解决方案，它耦合了具有四个纯立方预势的n个矢量多重峰。 我们在黑洞视界中以最一般的形式考虑代数吸引子方程。 我们为这些吸引子方程式明确构造

我们显示，在RNS形式主义中，在[1]中计算的四点矢量玻色子一环振幅，围绕具有开放未定向弦的真空配置，在其中至少保留N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ SUSY D = 4，满