重离子碰撞中的射流结构

在sNN=2.76TeV时，在0–10％和10–30％中心Pb–Pb碰撞中，测量了重构喷流的横向动量（pT）谱和核修饰因子（RAA）。使用ALICE跟踪检测器和电磁量热仪（EMCal），使用抗kT喷射

在射流淬灭的混合强/弱耦合模型的背景下，我们研究了重离子碰撞中射流内能量的角分布的修正，因为射流喷淋中的部分离子在穿过强耦合等离子体时会损失能量并被踢出 在碰撞中产生。 为了描述横向于射流轴的动力学，

重离子碰撞（HIC）中中子与质子的椭圆流动比是限制核对称能的重要探针之一，但是，高精度地测量中子的流动对实验技术是一个巨大的挑战。 在这项工作中，研究了质子的椭圆流，发现<math&am

最近，相对论重离子对撞机（RHIC）提出了一种用于STAR实验的系统尺寸扫描程序。在这项研究中，我们采用多相输运（ampt）模型来考虑冻结阶段B10+B10，C12+C12，O16+O16，Ne20+

利用次要阶扰动QCD和饱和度推测来抑制低能partons的产生，我们计算了超相对论重原子所产生的夸克-胶子等离子体的耗散流体动力学演化的初始能量密度和形成时间。 离子碰撞。 我们确定模型的不确定性，并

研究了在SIS18 / GSI加速器上重离子碰撞中核相互作用对可测量的净质子数波动的影响。 采用了包括相互作用势的最先进的UrQMD模型。 如大正则热力学模型所预测的，发现核力增强了重子数累积量。 然

在重离子碰撞后检测到的重矢量介子分数提供了有关可能形成等离子体状态的信息。 估计等离子体中重介子解离程度的有趣框架是全息方法。 最近显示，全息自下而上模型对热介质中的charm和bottom态的热行为

我们计算了N$$\mathcal{N}$$=4SYM理论中的能量和射流张开角如何随着它们通过该理论的强耦合等离子体传播而演化。在双引力描述中，我们在全息计算两者之前，直接在量规理论中直接以简单的方式定

最近在RHIC和LHC处对粒子相关性和强子光谱的测量表明，在非常小的碰撞系统（p + Pb，d + Au和在LHC处可能存在高多重性p + p碰撞）中，存在流体动力学行为。 p + Pb和d + Au

我们提出了一个质子铅（pPb）碰撞中使用b射流横向动量（pT）谱的测量，使用的数据集对应于LHC上用CMS检测器收集的约35nbâ1。 通过使用次级顶点质量和位移分布的标记方法，通过利用包含b夸克的强