使用ATLAS探测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV下在H→ZZ ∗→4l衰减通道中测量希格斯玻色子耦合特性

给出了衰减到μ子的Z玻色子的生产截面的测量结果。 LHCb检测器在pp碰撞期间以7 TeV的质心能量记录了数据，对应的积分光度为1.0 fb-1。 测量假快速范围为2.0 <η 20 G

提出了在质子能量为s=8$$\sqrt{s}=8$$TeV的情况下，质子-质子碰撞中包容性产生孤立的即时光子的截面测量结果。测量覆盖伪快速范围|ηγ|<1。37和1。56≤|ηγ|<2。3

使用LHC处的ATLAS检测器测量在13和8 TeV质心能量下pp碰撞中pp碰撞中包含的孤立光子产生的横截面比率。 13个TeV和8个TeV数据集的综合亮度分别为3.2 fb-1和20.2 fb-1。

本文利用质子-质子碰撞中质心能量为8TeV的质子碰撞所收集到的数据（对应于19.7fb的综合光度），提出了与单顶夸克（tHq）相关联的希格斯玻色子的产生的搜索。-1。该搜索利用了各种希格斯玻色子衰变模

搜索带电的希格斯玻色子衰变成一个魅力和一个底部夸克（H +→cb¯$$ {\ mathrm {H}} ^ {+} \ to \ mathrm {c} \ overline {\ mathrm {b}}

在顶夸克的衰变中搜索希格斯玻色子介导的变味中性电流。 该搜索基于质子-质子碰撞数据，该质子与质子-质子碰撞数据对应，该质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机中使用CMS检测器收集的，在质心中心能量为8

报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计

希格斯自耦合的确定是理解电弱对称破坏背后机制的关键因素之一。 为了避免研究双重希格斯产生的缺点，提出了一种间接的方法，该方法通过单次希格斯产生来限制希格斯三线性自耦合。 在本文中，我们研究了在未来的L

提出了寻找一种将夸克转变为上夸克（q=u，c）以及标准模型希格斯玻色子t→Hq来改变风味的中性电流的方法。搜索基于2015年和2016年使用CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的s$$\sqr

给出了在s = 8 TeV的pp碰撞中希格斯玻色子（H）产生的微分截面的测量结果。 该分析利用了由LHC的CMS实验收集到的对应于19.7 fb-1的综合光度的数据中的H→γγ衰减。 根据双光子系统和