与ATLAS探测器在sNN = 5.02 TeV质子 铅碰撞中包容性射流产生的集中度和速度依赖性

研究了D型介子和非J /ψ产率，它是在质心能量为s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7的情况下，非弹性质子-质子碰撞中产生的带电粒子多样性的函数。 $$ TeV。 将结果报告为在给定的多重区间

H→ττ衰变通道中质子-质子碰撞中希格斯玻色子的生产截面的测量结果。 使用ATLAS实验在大型强子对撞机上记录的36.1 fb-1数据进行分析，质心能量为s = 13 TeV。 考虑了轻子（τ→ℓvv

分析质子-质子（p-p），质子-铅（p-Pb）和铅-铅（Pb-Pb）碰撞中最终状态的粒子组成（氢化学）随带电粒子的变化 多样性（dNch /dη）。 热模型用于确定化学冻结温度以及半径和奇异饱和因子γ

提出了对光子签名的搜索，其受规范介导的超对称破坏的广义模型的激励。该搜索利用了s=13TeV处的质子-质子碰撞数据，该数据对应于LHC上ATLAS探测器记录的36.1fb-1的综合光度，并探索了由超对

我们考虑在大型强子对撞机同时生产两个重味强子，特别是D介子。 我们使用当代的parton分布函数和D介子碎片函数，将计算基于倒数第二的共线性分解QCD。 双部分散射的贡献包括在独立部分相互作用的近似中

这封信提出了对在<math> s = </的质子-质子碰撞中产生的重电荷长寿命粒子的搜索 在LHC上使用与<math的综合发光度相

妨碍对双部分散射（DPS）横截面进行精确测量的主要挑战之一是难以将DPS与超前扭曲（LT）贡献区分开。 我们认为，通过利用DPS和LT过程不同的中心依赖性，可以在质子-核散射中实现这种分离并测量DPS

使用大型强子对撞机的ATLAS探测器，在质子碰撞质子能量为s = 8 TeV的质子中，使用与 20.3 fb−1的综合光度。 此分析使用基于增强决策树的多元方法，在具有电子或介子的最终状态下的Wâ

介绍了在大型强子对撞机中使用ALICE检测器测得的sNN = 5.02 TeV下p–Pb碰撞中的带电射流生产截面。 使用anti-kT算法，已从带电粒子中以分辨率参数R = 0.2和R = 0.4重建

据报道，与光子有关的单个顶夸克产生的事件的第一证据。 该分析基于s = 13 TeV时的质子-质子碰撞，并由CMS实验于2016年记录，对应的综合光度为35.9 fb-1。 通过选择是否存在介子（μ）