暂无评论
我们考虑大自旋粒子的弱耦合理论。 此类模型包括例如树级弦理论和大N杨米尔斯理论。 这种理论中的S矩阵是服从单一性和交叉对称性的亚纯函数。 我们讨论了（非物理的）状态s t≫ 1，在该状态下我们期望振幅
在这项工作中，我们研究了宇宙弦产生的时空中具有矢量和标量势的狄拉克方程。 使用离心项的近似值，可以获得径向微分方程的解。 我们考虑了Hulthén势下的散射状态并获得相移。 从散射S-矩阵的极点，状态
Basso，小松和Vieira最近提出了一种全循环框架，用于计算N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ super-Yang-Mills的单迹算子的三点函数，即“六边形程序” ”。
最近，我们直接从CFT侧构造了双尺度γ变形极限中的平面N$$\mathcal{N}$$=4SYM的全息对偶的第一性原理推导。双鱼链模型是AdS5中的一种新颖的粒子可积链。它可以看作是离散的字符串，并且
我们在c=1弦理论中研究长弦的散射，无论是在世界工作表描述中还是在双矩阵量子力学的非单一部分中。从世界表的角度来看，长弦的散射幅度是从FZZT黄铜上的开放弦幅度的解耦极限获得的，我们通过将Viraso
我们使用双副本构造在N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称的齐次Maxwell-Einstein超重力中计算一环物质振幅。 我们从N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超
我们在N $$ \ mathcal {N} $$ = 8超重力下计算两环五点振幅的符号。 我们为振幅写了一个ansatz，其合理的前置因子不仅基于4维领先奇点，而且还基于d维奇点，因为前者不足。 我们
我们通过使用变形立方弦场理论研究弦散射振幅，该理论等效于适当时间量规中的弦场理论。 计算具有三个短子和任意弦状态的四弦散射幅度。 弦场理论产生了在弦散射世界上评估的弦散射振幅，而基于第一个量化理论的常
第一项选择有nn平方n立方第二项选择有1到9 如果选择n再选3就是3的累加和如选n立方再选3就是 （3*3*3）*（3*3*3）*（3*3*3）
我们考虑了尺寸正则化的变体，包括四维螺旋度方案（fdh）和降维（dred），并以倒数第二个领先的顺序介绍了fdh方案中的胶子和夸克形状因子。 我们还讨论了红外分解公式对fdh和dred的推广。 这使我
暂无评论