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提出了一种可以用于曲率矢量测量的温度不敏感的错位熔接-粗锥型光子晶体光纤(PCF)曲率传感器,它由两段普通单模光纤(SMF)之间熔接一段PCF组成,呈SMF-PCF-SMF结构。其中PCF的一端与SM
采用Sagnac干涉仪结构,设计了一种高双折射光子晶体光纤环镜温度传感器。光子晶体光纤温度稳定性好,通过向高双折射光子晶体光纤空气孔填充热光系数高的液体材料乙醇,从而实现温度传感的目的。采用平面波展开
设计了一种具有高对称性模场分布的高双折射光子晶体光纤(PCF)结构,由尺寸相同的椭圆空气孔菱形排列组成。利用全矢量有限元法对该种结构光子晶体光纤的基模场分布、有效模场面积、双折射和色散进行数值分析,所
基于有限元方法,研究了一种设计的填充金的高双折射光子晶体光纤的滤光特性。对于不同的偏振方向,高双折射光子晶体光纤中的波长滤波器谐振发生在不同的点,并且在x偏振情况下的谐振强度比在y偏振情况下的谐振强度
SEI生长时间依赖性 最新发布的: 这个软件库包含了手稿“重新思考$ T ^ {} 0.5 SEI增长$依赖”,发表在杂志电化学学会的数据和分析。 SEI time dependence.ipynb包
通过STAR实验，在sNN = 39、62.4和200 GeV的Au + Au碰撞中，在中等快度（| y | <1.0）处报告了包含在内的J /ψ横向动量谱和核修饰因子。 在这三个能量的
在深非弹性散射（DIS）实验中，首先违反了Gottfried和规则，首先观察到质子中u夸克和d夸克之间的分布差异。 根据Drell–Yan和半包容性DIS实验，在0.02 <x &
在这篇综述中，我们描述了双部分散射（DPS）中横向动量依赖性（TMD）的状态。 讨论了TMD DPS的不同区域，并给出了DPS横截面贡献的表达式，这些表达式使用了尽可能多的扰动信息。 然后将区域彼此组
我们通过数值研究了质量猝灭后非交换（“模糊”）球面上自由标量场的纠缠熵的行为。 众所周知，由于理论的非局部性，淬灭前的纠缠熵违反了通常的面积定律。 通过将我们的结果与普通球体进行比较，我们发现，尽管存
我们分析了QCD拓扑电荷分布的前两个非平凡时刻中η'（958）介子的贡献，即拓扑磁化率和真空能密度的四阶累积量。 我们在U（3）手性扰动理论中进行研究，直到手性和大Nc展开的组合中的下一个到下一个领先
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