在CERN大型强子对撞机的p–Pb和Pb–Pb碰撞中对$$ \ Upsilon(1S)$$Υ(1S)和$$ \ Upsilon(2S)$$Υ(2S)的集中度和横

我们报告了大型强子对撞机在sNN = 5.02 TeV时p–Pb碰撞中ϒ（1S）和ϒ（2S）的产生。 使用ALICE检测器以向下（-4.46 <ycms <-2.96）和向

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN=5.02TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面。从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子R

这封信介绍了在sNN = 2.76 TeV和sNN = 5.02 TeV时分别进行Pb–Pb和p–Pb碰撞时的射流质量的首次测量。 在对撞机能量的核碰撞中产生的热量子色动力学（QCD）物质中，射流能量

我们已经对大型强子对撞机的超外围Pb Pb碰撞中的相干ψ（2S）光产生截面进行了首次测量。 通过charm（2S）âl+ lâˆ和and（2S）JJ / ψπ+Ï€âˆ衰变重建了此charm素激

利用LHCb检测器收集的质子-铅（p Pb）碰撞数据，研究了在质子最终状态下ψ（2 S）介子的产生。 数据样本对应的积分亮度为1。 6 nb -1。 p Pb碰撞的核子-核子质心能量为s N N =

在高能碰撞中，可以使用相同玻色子在低相对动量下的玻色-爱因斯坦相关性来测量粒子产生区域的时空大小。 通常使用两点相关性提取源半径，并在相互作用的最后阶段（称为动力学冻结）对系统进行特征化。 在低多重性

提出了作为横动量pT的函数的微分横截面，用于产生ing（nS）（n = 1、2、3）状态并衰减成一对μ子。 在LHC上使用CMS检测器收集了与s = 7TeV的pp碰撞中4.9 fb-1的积分光度相对

H（2S）和J / ψ（1S）在317 GeV ep质心能量处的独家深层非弹性电生产已通过ZEUS探测器在HERA的运动范围2 <Q2 <80 GeV2中进行了研究 ，3

我们基于sNN = 2.76和5.02 TeV Pb-Pb碰撞的聚结模型研究了J / ψ生产。 随着碰撞能量从2.76 TeV增加到5.02 TeV，护符对的数量增加了50％以上。 但是，J / Ï

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