N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超引力中两个超对称破坏尺度的行为

我们研究了N = 1个超对称模型的两环beta函数的计算中的一些特殊性,它们与所谓的“异常拼图”密切相关。 当在协变导数背景场方法的框架中执行计算时,存在明显的悖论。 在这种形式主义中,尽管通过背景场

我们研究了某些N=1$$\mathcal{N}=1$$保持具有非阿贝尔风味对称性的二维N=2$$\mathcal{N}=2$$超保形场理论（SCFT）的变形。通过在超对称耦合的风味对称性的伴随表示中添

使用手性代数自举，我们将重新讨论Argyres-SeibergS-对偶性的最简单的Argyres-Douglas（AD）推广。我们认为，异质的AD超保形场理论（SCFT）T3，32$${\mathca

对于由较高协变导数正则化的一般N $$ \ mathcal {N} $$ = 1超对称规理论，我们证明了以所有阶数表示，以裸耦合定义的β函数是由相对于总双导数的积分给出的 循环运动。 借助于用于该证明

在N=4$$\mathcal{N的模型中，我们给出了最一般的N=4$$\mathcal{N}=4$$，d=1超共形对称D（2，1;α）的新的显式实现。}=4$$超共形力学，基于可约化多重态（1，4，3

我们将争辩说，在N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$的反对称表示中，1/2 BPS Wilson环超级杨米尔斯（SYM）理论在某一临界值处显示出相变。 N 2阶的霍夫特耦合。 在

在这项工作中，我们讨论了变形的<math> N = 1 </ math>超对称非线性sigma模型中质量的动力学生成 二维（&

众所周知，霍普夫纤维的T-对偶性和隆起将D1-D5的近距带入11D的一类AdS 3×S 2几何形状，其内部空间是Calabi-Yau的三倍。 此外，超对称性指示Calabi-Yau是唯一允许的SU（3

我们使用双副本构造在N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称的齐次Maxwell-Einstein超重力中计算一环物质振幅。 我们从N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超

我们考虑一个具有不同振荡频率的N = 2超对称奇数阶Pais-Uhlenbeck振荡器。 先前在[Bolonek andKosiński(2005)[7],[Masterov(2016)[10]]中开