在寻找超重力振幅的自然构造块时,暂定标准是逐项奖金z-2大动量缩放。 对于给定的变形腿选择,我们基于特殊位移以N = 7超重的BCFW表示形式呈现这种扩展。 我们将表明,相对于完整的N = 8表示,这
我们研究了某些N=1$$\mathcal{N}=1$$保持具有非阿贝尔风味对称性的二维N=2$$\mathcal{N}=2$$超保形场理论(SCFT)的变形。通过在超对称耦合的风味对称性的伴随表示中添
使用手性代数自举,我们将重新讨论Argyres-SeibergS-对偶性的最简单的Argyres-Douglas(AD)推广。我们认为,异质的AD超保形场理论(SCFT)T3,32$${\mathca
对于由较高协变导数正则化的一般N $$ \ mathcal {N} $$ = 1超对称规理论,我们证明了以所有阶数表示,以裸耦合定义的β函数是由相对于总双导数的积分给出的 循环运动。 借助于用于该证明
在N=4$$\mathcal{N的模型中,我们给出了最一般的N=4$$\mathcal{N}=4$$,d=1超共形对称D(2,1;α)的新的显式实现。}=4$$超共形力学,基于可约化多重态(1,4,3
我们将争辩说,在N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$的反对称表示中,1/2 BPS Wilson环超级杨米尔斯(SYM)理论在某一临界值处显示出相变。 N 2阶的霍夫特耦合。 在
在这项工作中,我们讨论了变形的<math> N = 1 </ math>超对称非线性sigma模型中质量的动力学生成 二维(&
我们使用双副本构造在N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称的齐次Maxwell-Einstein超重力中计算一环物质振幅。 我们从N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超
众所周知,霍普夫纤维的T-对偶性和隆起将D1-D5的近距带入11D的一类AdS 3×S 2几何形状,其内部空间是Calabi-Yau的三倍。 此外,超对称性指示Calabi-Yau是唯一允许的SU(3
我们提出了适用于可重归一化的刚性超对称场论的质量总和规则的扩展,扩展到N = 1个超对称有效作用(规范的非线性sigma模型)的情况,该作用由伴随的标量超场和具有Kähler势的矢量超场组成, 一组规
