N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$超对称AdS 5真空及其模空间

我们推广了Aharony，Hashimoto，Hirano和Ouyang构造的N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$振动计理论，其规范组为U（N + M）×U（N），在 U（N）和

在本文中，我们考虑在N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ SYM时树级量规不变的壳外振幅（Wilson线形因子）。 对于单腿脱壳的壳外振幅，我们给出了它们在旋子螺旋度，扭力和动量

我们在四个维度上针对N = 3 $$ \ mathcal {N} = 3 $$超保形场论（SCFT）启动引导程序。 从两个方面考虑该问题：一个由2 d个手性代数描述的受保护子域，以及一个半BPS算子的

我们研究了大N SU（N）N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超保形QCD理论中的手性主算子的极值相关函数，并基于超对称局部化给出了新的结果。 我们广泛讨论了可以使用四球分区函数给出的前

我们研究了N$$\mathcal{N}$$=4SYM的任意（非）超对称铁电体质量变形的AdS-CFT对偶，并研究了RR和NS-NS两种形式势对电子的背向反应如何费米子质量有助于D3麸的库仑分支势，我们

我们提出了希尔伯特级数的公式，该公式计算了3dN≥2$$\mathcal{N}\ge2$$的大型类中的尺度不变手征算子。Yang-Mills-Chern-Simons理论。该公式计算的不是Hooft单

我们考虑D1-D5 CFT的状态，其中仅向左移动的部分被激发。 当我们偏离圆点变形时，其中一些状态会保持BPS，而其他状态会“升高”。 可以通过包含两个扭曲变形的路径积分来计算升力。 但是，在许多情况

我们在4dN=2$$\mathcal{N}=2$$超保形代数中计算各种短多重峰的超保形特征，从中获得算子乘积的选择规则。结合超保形指数，我们显示在（A1，A2n）Argyres-Douglas（AD）

我们分别通过七个回路和六个回路计算平面最大超对称Yang-Mills理论中的六粒子最大超螺旋度（MHV）和次于MHV（NMHV）振幅，作为扩展Steinmann关系和 使用宇宙伽罗瓦合作原理。 从使用

我们公式化方程，以确定与osp（2 | 1）⊕so（d）对称性兼容的N $$ \ mathcal {N} $$ = 1个高阶导数超对称力学中的势函数，并提供一些明确的示例。