全息威尔逊环在N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ ast} $$中的对称表示中的超杨 米尔斯理论

在具有边界的紧三流形上，针对N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个超对称场理论，制定了一般的BPS A型半边界条件。 我们观察到，在合适的条件下，除了接触结构之外，承认两个复杂的超对称性

在（p，q）5个branes的网之间伸展的D3 branes提供了一个有趣的3 d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个理论。 然而，对于一般的pq-网，低能场理论是未知的。 我们使用

Shifman和Yung指出，X10=R4×Y6上的临界超弦（其中Y6是可分辨的凸形）似乎是一个有效理论，用于U（2）Yang-Mills-Higgs系统，其中定义了四个基本的Higgs标量。Σ2×R

我们在存在通用曲面算子的情况下，使用等变量，计算了四维N = 2⋆$$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ star} $$ SU（N）规范理论的瞬时分配函数 本土化。 通过分析由S对偶

对于SU（N）超保形QCD，我们使用HQET形式主义对广义Maldacena-Wilson算子进行了尖点异常尺寸的三环计算。 我们得到一个在一般几何角度和内角以及有限尺组秩N时有效的表达式。对于相等和

投资组合威尔逊

AdS / CFT对应关系将N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ SYM中的Wilson循环与AdS 5×S 5空间中的最小面积表面相关。 最近，基于Schroedinger方程

我们研究了四个尺寸的N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称QCD中的半BPS表面算子，其规格组为SU（2）和四个基本口味。 我们使用等变局域化和Seiberg-Witten数据计算扭

我们研究了Nekrasov-Shatashvili（NS）极限中Ω变形的N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {*} $$ SU（2）规范理论的多实例分配函数。 它们取决于

我们提出了一个具有D = 2 + 2尺寸的局部双能性铁电对称性（但不是超对称性）的自对偶矢量自旋轴和自对偶Yang-Mills（YM）场的系统，该系统将自对偶超对称YM理论嵌入为 一套特殊的精确解决方