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我们从多Regge极限中的强耦合TBA重新审视平面N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ super Yang-Mills理论中六胶子余数函数的计算，并确定运动学上的无限集 次要条
我们指出，当N> 2时，电荷共轭和坐标反射对称性与SU（N）Yang-Mills（YM）理论的中心对称性不矛盾。 结果，对于θ角的通用值，例如在时空流形R3×S1上的YM理论的离散0形式对称性的
AdS5×S5上的IIB超重力谱包含许多结合态，这些结合态由N = 4 super Yang-Mills理论中的长双轨迹多重态在大't Hooft耦合条件下描述。 在N大时，这些状态会退化并获得其异常
置换和相关的代数允许在具有U（N），SO（N）和Sp（N）规范组的最大超对称Yang Mills理论中构造一半和四分之一的BPS算子。 这种构造导致了算子的基础，并用杨氏图和相关的群论数据进行了标记，
先前发现IIB型超重力黑洞解决方案是具有各向异性空间变形的N = 4超对称Yang-Mills等离子体的双重对偶。 在零温度极限下，这些黑洞接近IR中的Liftshitz缩放比例解决方案。 最近显示，
我们研究了二维N =（2,2）超对称Yang-Mills理论中动力超对称破坏的可能性。 该理论使用超对称晶格作用在欧几里德时空晶格上离散化。 我们在有限温度下计算理论的真空能，并采用零温度极限。 如果
给出了D = 6，N = 1的超级杨米尔斯理论的Batalin-Vilkovisky行为，包括与超多重子的耦合。 形式主义涉及纯旋子超场。 检查了D = 6，N = 1个纯旋子（不同于Cartan纯旋
利用蒙特卡罗方法研究了N = 1的超级杨米尔斯理论（SYM）中的中心对称性和手性对称性。 在零温度下，该理论有望限制外部基本电荷，并具有无消失的高庚基冷凝物，这会打破非异常的Z2Nc手性对称性。 在这
我们猜想，N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 SYM理论中的每个有理的Yangian不变量都满足最近引入的簇邻接的概念。 通过使用Gr（4，n）上的Sklyanin Poisson括号
使用有限大小的缩放技术和基于梯度流的重归一化方案，我们以非扰动的方式确定了SU（3）Yang-Mills理论的一系列重归一化耦合$$（\）的$$ \β$$β-函数。 bar {g}} ^ 2 \ si
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