超对称AdS5黑洞的Bekenstein Hawking熵的微观成因

爱因斯坦方程可以解释为球对称层附近的热力学第一定律。 通过用更一般的静态球对称度量来回想爱因斯坦引力，我们发现熵将对爱因斯坦引力进行校正。 通过使用这种方法，我们研究了爱丁顿风格的Born-Infel

我们确定脱壳<math altimg =“ si1.gif” xmlns =“ http://www.w3.org/1998/Math/MathML”> N 的最通用形

我们根据ℍ2×S 1 $$ {\ mathrm {\ mathbb {H}}}} _ 2 \ times {S}计算一般N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称场理论的拓扑扭曲

我们确定了五维标量N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超重的最大超对称AdS 5真空的条件，该超重力与在任意标量组下带电的矢量，张量和超多重子耦合。 特别是，我们显示出AdS 5真空的完

我们在“高温”极限下评估一般四维N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$规范理论的拓扑扭曲指数。 索引是S 2×T 2上N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $理论的

我们研究了具有五种形式通量的IIB型扭曲的AdS 3压实体的Kaluza-Klein谱，它们在两个维度上都是N $$ \ mathcal {N} $$ =（0，2）SCFT的两倍。 我们证明了引力子的

临界重力是四个维度的二次曲率重力，在AdS背景周围没有鬼影。 构造Vaidya型精确解，我们表明，通过注入带正能量密度的带电零流体，可以缩小由将来的外部陷井层定义的黑洞面积，从而使黑洞不再是单向膜 即

预计Bekenstein-Hawking（BH）熵将通过量子环路扩展中的某些校正项进行修改。众所周知，黑洞熵的对数项表现为经典BH熵的一环加法。在本说明中，我们研究了由于更高的量子环而导致的Schwa

我们在4DN≥2$$ \ mathcal {N} \ ge 2 $$超重力理论的非BPS分支上计算对黑洞熵的领先对数校正。 该分支对应于极限温度不保持超对称性的有限温度黑洞，例如弦论中的D0-D6系统

基于德西特空间中的黑洞视界与Reissner–Nordström黑洞的宇宙学视界不是彼此独立的考虑，我们推测系统的总熵应该有两个视界之间的纠缠贡献的额外项 ，除了两个水平熵之和。 利用全局有效的第一定