N $$ \ mathcal {N} $$ = 2→N $$ \ mathcal {N} $$ = 0破坏的超场约束

在本文中，我们为相互作用的4d rank-1 N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SCFT的存在提供了精美而一致的证据，该方法是通过测量其他现有4d rank-1 N $的全局对称离散

我们提供了由Nekrasov和Shatashvili（NS）导出的热力学Bethe Ansatz（TBA）式方程背后的量子可积结构的描述，其中N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$

我们表明，所有具有4维标度N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超引力和任意数量的矢量多重性的紧致地平线截面的平滑Killing地平线都保留2 c 1 K + 4ℓ$$ 2 {c} _1

我们研究了在质量N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$的超对称QCD中，随着耦合Λ/ M从0逐渐增加到2（SU）和SU（3），不同的量子相位。 无限。 可以通过用鞍点计算确切的分区

我们研究了Nekrasov-Shatashvili（NS）极限中Ω变形的N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {*} $$ SU（2）规范理论的多实例分配函数。 它们取决于

我们使用a函数研究了N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ SYM理论的边际变形的单环再归一化群流。 我们发现，在平面极限中，一些非超对称变形流向了由Leigh-Strassler

在具有边界的紧三流形上，针对N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个超对称场理论，制定了一般的BPS A型半边界条件。 我们观察到，在合适的条件下，除了接触结构之外，承认两个复杂的超对称性

我们将N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$超对称AdS 5背景分类为五维N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$实测​​超重力的解决方案。 我们根据允许的嵌入张

我们研究了SU（3）×U（1）×U（1）不变全息流和Janus解的家族，这些全息流和Janus解是从四个维度的N = \ mathcal {N} $ = 8超重力获得的。 我们给出了如何使用隆起公式获

对于任何5d <math> N </ math> $$ \ mathcal {N} $$ = 1超保形场论，我们提出了一个“完全”的等位势，